尧这样的大佬来说并不算什么难题，因此很快赵忠尧便写下了对应的步骤：
“先从动量算符入手，^=??i??”
“当湮灭算符作用在基态上时得到零，即a??ψa=0，因子??2??可以约掉”
“然后再做出无量纲化的共轭复振幅算符，它的时间演化就是乘上eit相位变化”
十多分钟后。
赵忠尧轻轻放下笔，露出了一道若有所思的表情：
“咦谐振子居然有两个解析解？”
随后他又看向了一旁同时在计算的胡宁和朱洪元二人，问道：
“老胡，洪元同志，你们的结果呢？”
胡宁朝他扬了扬手中的算纸：
“我也是两个解。”
朱洪元的答案同样简洁：
“我也是。”
见此情形，老郭不由眯了眯眼睛。
他所计算的是和群的粒子数算符，虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，但这个假设其实和现实几乎无异。
而根据计算结果显示。
这个模型在数学上具备两个解析解，对应的是量子所述的玻色子规范场。
其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。
而自旋为零在场论中对应的便是
标量概念。
这其实很好理解。
量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c=约化普朗克常数??=1，时空坐标x===，偏微分算符??====
狭义相对论的能量动量关系式是??=??+??，让能量用能量算符i??/??t替换，动量用动量算符??i▽替换，就可以得到-????/??t??=-▽??+??，即▽??-????/??t??-??=0
让它两边作用在波函数Ψ上得Ψ=0，这就是大名鼎鼎的克莱因-戈登场方程。
算符????在洛伦兹变换下是四维标量，即??‘??=????静质量的平方??是常数。
要使克莱因-戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的Ψ‘=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ‘=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。
如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ‘=exΨ。
这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ的空间坐标矢量在角动量方向旋转无穷小α角后变成矢量‘。
而波函数Ψ变成exΨ=Ψ‘，并且Ψ=Ψ‘。
唯一的办法就是让自旋角动量=0，这说明克莱因-戈登场方程描述的场粒子自旋为零。
非常简单，也非常好理解。
换而言之
玻色子确实如同徐云所说的那样，可以分成标量玻色子和矢量玻色子。
“”
过了片刻。
赵忠尧胸口微微起伏了两下，整个人深吸一口气，平复好心绪后继续看向了王淦昌手中的第三方报告。
如果考虑到矢量玻色子的影响
那颗强子的末态位异常就不难解释了：
强子也是一种典型的复合粒子，内部存在一种矢量规范玻色子的结构完全称得上合理——这也是朱洪元他们归纳的‘元强子’的一种嘛。
某种意义上来说，这个解释甚至有点索然无味？
不过赵忠尧却没有因为这个索然无味的解释而感到无趣，此时他的好奇心反倒出奇的有些旺盛：
“小韩，你说的标量玻色子到底是个什
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